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基礎的なことこそ、簡単な例が必要だと思うのです。

ガウス関数の相関関数

以前の記事で相関関数をまとめた。
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ここではガウス関数を使って、振舞を調べる。

フーリエ変換の定義

\displaystyle
f( k ) = \int f( x ) e^{ - i k x } dx, \qquad f( x ) = \frac{ 1 }{ 2 \pi } \int f( k ) e^{ i k x } dx


自己相関関数

\displaystyle
h_f( \xi ) = \int f( x ) f( x + \xi ) d\xi = \frac{1}{2\pi} \int \left| f( k ) \right|^2 e^{ i k \xi } dk = \frac{1}{2\pi} \int s_f( k ) e^{ i k \xi } dk

ガウス関数

\displaystyle
f( x ) = e^{ - a x^2 } \rightarrow f( k ) = \sqrt{ \frac{ \pi }{ a } } e^{ - \frac{ k^2 }{ 4 a } }


\displaystyle
f( k ) = e^{ - b k^2 } \rightarrow f( x ) = \frac{ 1 }{ \sqrt{ 4 \pi b } } e^{ - \frac{ x^2 }{ 4 b } }

スペクトルと自己相関関数

\displaystyle
s_f( k ) = \left| f( k ) \right|^2 = \frac{ \pi }{ a } e^{ - \frac{ k^2 }{ 2 a } }
 \rightarrow h_f( \xi ) = \sqrt{ \frac{ \pi }{ 2 a } } e^{ - \frac{ a }{ 2 } \xi^2 }
 \xi = 0 で、 h( 0 ) = \sqrt{ \pi / 2 a }がちゃんと求まっていることがわかる。


相互相関関数の定義

\displaystyle
h_{fg}( \xi ) = \int f( x ) g( x + \xi ) d\xi = \frac{1}{2\pi} \int f^*( k ) g( k ) e^{ i k \xi } dk = \frac{1}{2\pi} \int s_{fg}( k ) e^{ i k \xi } dk

より一般的なガウス関数

\displaystyle
f( x ) = e^{ - a_f ( x - x_f )^2 } \rightarrow f( k ) = \sqrt{ \frac{ \pi }{ a_f } } e^{ i k x_f } e^{ - \frac{ k^2 }{ 4 a_f } }
\\
\displaystyle
g( x ) = e^{ - a_g ( x - x_g )^2 } \rightarrow g( k ) = \sqrt{ \frac{ \pi }{ a_g } } e^{ i k x_g } e^{ - \frac{ k^2 }{ 4 a_g } }

クロススペクトルと相互相関関数

\displaystyle
s_{fg}( k ) = f^*( k ) g( k ) = \frac{ \pi }{ \sqrt{ a_f a_g } } e^{ i k ( x_f - x_g ) } e^{ - \frac{ a_f + a_g }{ 4 a_f a_g } k^2 }
\\
\displaystyle
 \qquad \rightarrow h_{fg}( \xi ) = \sqrt{ \frac{ \pi }{ a_f + a_g } } e^{ - \frac{ a_f a_g }{ a_f + a_g } ( x - ( x_f - x_g ) )^2 }

コヒーレンスと位相

\displaystyle
{\rm coh}^2_{fg}( k ) = \frac{ \left| s_{fg} \right|^2 }{ s_f s_g } = 1
\\
\displaystyle
\theta_{fg} = \tan^{-1}\frac{ \Im s_{fg}( k ) }{ \Re s_{fg}( k ) } = - k( x_f - x_g )
関数を並行移動させた程度では、コヒーレンスは(最大値のまま)変わらないため、本質的な関数の形の議論に役立ちそう。
以下で追加考察。
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一方で、位相は関数の並行移動をもろに受ける。波数に対して位相が線形ならば、関数が単に並行移動していると言えそう。